書馨卡幫你省薪 2024個(gè)人購(gòu)書報(bào)告 2024中圖網(wǎng)年度報(bào)告
歡迎光臨中圖網(wǎng) 請(qǐng) | 注冊(cè)
> >
流體力學(xué)與流體機(jī)械

流體力學(xué)與流體機(jī)械

作者：柯葵
出版社：同濟(jì)大學(xué)出版社出版時(shí)間：2009-09-01
開本： 16開 頁(yè)數(shù)： 322 頁(yè)
中 圖 價(jià):¥28.1(7.8折) 定價(jià)  ¥36.0 登錄后可看到會(huì)員價(jià)
加入購(gòu)物車 收藏
運(yùn)費(fèi)6元，滿39元免運(yùn)費(fèi)
?新疆、西藏除外
本類五星書更多>

流體力學(xué)與流體機(jī)械 版權(quán)信息

  • ISBN：9787560840000
  • 條形碼：9787560840000 ; 978-7-5608-4000-0
  • 裝幀：暫無(wú)
  • 冊(cè)數(shù)：暫無(wú)
  • 重量：暫無(wú)
  • 所屬分類：>

流體力學(xué)與流體機(jī)械 目錄

前言1 緒論1.1 流體力學(xué)的任務(wù)和發(fā)展簡(jiǎn)史1.2 連續(xù)介質(zhì)假設(shè)和流體力學(xué)的研究方法1.3 流體的主要物理性質(zhì)1.4 作用在液體上的力1.5 流體力學(xué)中的力學(xué)模型1.6 牛頓流體和非牛頓流體2 流體靜力學(xué)2.1 靜止流體中壓強(qiáng)的特性2.2 流體靜力學(xué)基本微分方程2.3 重力作用下靜止流體中的壓強(qiáng)分布規(guī)律2.4 靜止流體壓強(qiáng)的表示方法2.5 靜水壓強(qiáng)的量測(cè)方法2.6 作用在平面上的靜水總壓力2.7 作用在曲面上的靜水總壓力2.8 流體的相對(duì)平衡3 流體動(dòng)力學(xué)基礎(chǔ)3.1 描述流體運(yùn)動(dòng)的兩種方法3.2 流體運(yùn)動(dòng)的基本概念3.3 恒定總流的連續(xù)性方程3.4 恒定元流的能量方程3.5 漸變流過(guò)流斷面的壓強(qiáng)分布規(guī)律3.6 恒定總流的能量方程3.7 恒定總流能量方程應(yīng)用3.8 總水頭線和測(cè)壓管水頭線3.9 恒定總流的動(dòng)量方程4 流動(dòng)阻力和水頭損失本4.1 流動(dòng)阻力和水頭損失的分類及計(jì)算4.2 雷諾試驗(yàn)——層流與紊流4.3 均勻流基本方程4.4 圓管中的層流運(yùn)動(dòng)4.5 紊流運(yùn)動(dòng)4.6 沿程阻力系數(shù)的變化規(guī)律4.7 邊界層及其分離4.8 局部水頭損失5 孔口、管嘴出流和有壓管路5.1 孔口出流5.2 管嘴出流5.3 短管出流5.4 長(zhǎng)管的水力計(jì)算5.5 給水管網(wǎng)水力計(jì)算基礎(chǔ)5.6 有壓管路中的水擊6 繞流運(yùn)動(dòng)6.1 流體微團(tuán)運(yùn)動(dòng)的分析6.2 不可壓縮流體連續(xù)性微分方程6.3 流體運(yùn)動(dòng)微分方程(納維－斯托克斯方程)6.4 無(wú)旋流動(dòng)6.5 平面無(wú)旋流動(dòng)6.6 幾種簡(jiǎn)單的平面無(wú)旋流動(dòng)6.7 勢(shì)流疊加6.8 繞流阻力和升力7 明渠均勻流7.1 明渠均勻流的形成條件和水力特征7.2 明渠均勻流的計(jì)算公式7.3 明渠水力*優(yōu)斷面和允許流速7.4 明渠均勻流的水力計(jì)算7.5 無(wú)壓圓管均勻流的水力計(jì)算7.6 復(fù)式斷面渠道的水力計(jì)算8 明渠非均勻流8.1 斷面比能和臨界狀態(tài)8.2 明渠流的流動(dòng)型態(tài)及其判別準(zhǔn)則8.3 明渠非均勻急變流8.4 棱柱體平坡渠道上的完整水躍8.5 明渠恒定非均勻漸變流的基本微分方程8.6 棱柱形渠道中恒定非均勻漸變流水面曲線的分析8.7 渠道底坡變化時(shí)水面曲線的連接8.8 棱柱形渠道中恒定非均勻漸變流水面曲線的計(jì)算9 堰流9.1 堰流及其特征9.2 堰流的基本方程9.3 薄壁堰9.4 實(shí)用堰9.5 寬頂堰9.6 小橋孔徑的水力計(jì)算10 因次分析和模型試驗(yàn)10.1 因次分析——白金漢π理論10.2 相似的基本概念I(lǐng)10.3 相似準(zhǔn)則10.4 重力和粘性力同時(shí)作用下的相似11 滲流11.1 概述11.2 滲流的基本定律——達(dá)西定律11.3 單井11.4 井群11.5 流網(wǎng)12 離心式水泵和風(fēng)機(jī)12.1 流體機(jī)械概述12.2 離心式水泵和風(fēng)機(jī)的工作原理和基本構(gòu)造12.3 離心式水泵和風(fēng)機(jī)的基本性能參數(shù)12.4 離心式泵和風(fēng)機(jī)的基本方程式12.5 離心式泵和風(fēng)機(jī)的性能曲線12.6 離心式水泵和風(fēng)機(jī)裝置的工況12.7 相似定律和相似準(zhǔn)數(shù)12.8 相似定律的應(yīng)用12.9 泵和風(fēng)機(jī)的聯(lián)合工作12.10 離心泵吸水條件和汽蝕12.11 泵和風(fēng)機(jī)的選擇13 其他常用水泵及風(fēng)機(jī)13.1 軸流式泵和風(fēng)機(jī)13.2 往復(fù)式泵和壓縮機(jī)13.3 螺旋泵13.4 貫流式風(fēng)機(jī)13.5 齒輪泵13.6 射流泵附錄A BA,BL型離心泵及sG型管道泵性能附錄B BL型水泵性能表及水泵型號(hào)舉例附錄C IS型單級(jí)離心泵附錄D T4-72型離心通風(fēng)機(jī)參考文獻(xiàn)
展開全部

流體力學(xué)與流體機(jī)械 節(jié)選

《流體力學(xué)與流體機(jī)械》是根據(jù)高等學(xué)校工科基礎(chǔ)課流體力學(xué)教學(xué)大綱編寫的。全書共分13章，內(nèi)容包括：緒論、流體靜力學(xué)、流體動(dòng)力學(xué)基礎(chǔ)、流動(dòng)阻力和水頭損失、孔口、管嘴出流和有壓管路、繞流運(yùn)動(dòng)、明渠流動(dòng)、堰流、因次分析和模型試驗(yàn)、滲流及流體機(jī)械等。各章附有內(nèi)容提要、學(xué)習(xí)指導(dǎo)、復(fù)習(xí)思考題、選擇題和習(xí)題！读黧w力學(xué)與流體機(jī)械》主要適合于土建類給排水、環(huán)境科學(xué)、道路橋梁、土建結(jié)構(gòu)等專業(yè)的流體力學(xué)（水力學(xué)）的教學(xué)用書或參考書，也可作為有關(guān)工程技術(shù)人員、全國(guó)注冊(cè)工程師流體力學(xué)考試的自學(xué)參考書。

流體力學(xué)與流體機(jī)械 相關(guān)資料

插圖：19世紀(jì)，工程師們?yōu)榱私鉀Q許多工程問(wèn)題，尤其是要解決帶有流體粘性影響的問(wèn)題。1822年，納維建立了粘性流體的基本運(yùn)動(dòng)方程；1845年，斯托克斯又以更合理的基礎(chǔ)導(dǎo)出了這個(gè)方程，并將其所涉及的宏觀力學(xué)基本概念論證得令人信服。這組方程就是沿用至今的納維－斯托克斯方程（簡(jiǎn)稱N-S方程），它是流體動(dòng)力學(xué)的理論基礎(chǔ)。上面說(shuō)到的歐拉方程正是N-S方程在理想流體時(shí)的特例。N-S方程是以牛頓第二定律和牛頓內(nèi)摩擦定律為基礎(chǔ)推導(dǎo)的，該方程只適合于層流運(yùn)動(dòng)的。粘性流體的基本運(yùn)動(dòng)微分方程是非線性偏微分方程，其求解的困難性，加上雷諾（1883年，雷諾實(shí)驗(yàn)）提出了紊流運(yùn)動(dòng)的概念，使流體運(yùn)動(dòng)規(guī)律的求解難以想象。20世紀(jì)，普朗特學(xué)派從1904年到1921年逐步將N-S方程作了簡(jiǎn)化，從推理、數(shù)學(xué)論證和實(shí)驗(yàn)測(cè)量等各個(gè)角度，建立了普朗特邊界層理論，能實(shí)際計(jì)算簡(jiǎn)單情形下，邊界層內(nèi)流動(dòng)狀態(tài)和流體同固體間的粘性力。這一理論既明確了理想流體的適用范圍，又能計(jì)算簡(jiǎn)單物體運(yùn)動(dòng)時(shí)遇到的摩擦阻力，使理想流體和粘性流體以普朗特邊界層理論為紐帶得到了統(tǒng)一。到了21世紀(jì)，流體力學(xué)的發(fā)展至今還停留在原來(lái)的基礎(chǔ)上，但是隨著相關(guān)科學(xué)的發(fā)展，只要人類對(duì)科學(xué)的孜孜不倦的追求.沿著從理論到實(shí)踐再理論再實(shí)踐的科學(xué)研究路線，克服流體力學(xué)的難題將在21世紀(jì)得以完成。1.2 連續(xù)介質(zhì)假設(shè)和流體力學(xué)的研究方法一、連續(xù)介質(zhì)基本假設(shè)流體力學(xué)研究對(duì)象是流體，從微觀角度分析，流體是由大量的分子構(gòu)成的，分子與分子間不是致密的，并存在空隙，用數(shù)學(xué)觀點(diǎn)分析流體的物理量在空間上的分布是不連續(xù)的，加上分子的隨機(jī)的熱運(yùn)動(dòng)，也導(dǎo)致物理量在時(shí)間的坐標(biāo)軸也是不連續(xù)的，這樣無(wú)法用數(shù)學(xué)方法進(jìn)行分析研究。然而，流體力學(xué)主要是研究流體的宏觀運(yùn)動(dòng)規(guī)律，以宏觀角度去分析，幾乎觀察不到分子問(wèn)的空隙。比如，對(duì)于比水疏松得多的空氣為例，在標(biāo)準(zhǔn)狀態(tài)下，1mm。所含氣體分子就有10個(gè)，分子間的間距從宏觀角度來(lái)講已是忽略不計(jì)了。因此，對(duì)于流體的宏觀運(yùn)動(dòng)來(lái)說(shuō)，我們可以把流體視為由無(wú)數(shù)質(zhì)點(diǎn)組成的致密的連續(xù)體，并認(rèn)為流體的各物理量的變化隨時(shí)問(wèn)和空間也是連續(xù)的。這種假設(shè)的連續(xù)體稱為連續(xù)介質(zhì)。把流體視為連續(xù)介質(zhì)，可應(yīng)用高等數(shù)學(xué)中的連續(xù)函數(shù)來(lái)表達(dá)流體中各種物理量隨空間、時(shí)間的變化關(guān)系。二、流體力學(xué)的研究方法在研究和解決流體力學(xué)問(wèn)題時(shí)，通常選用理論分析、數(shù)值計(jì)算

商品評(píng)論(0條)
暫無(wú)評(píng)論……
書友推薦
編輯推薦
返回頂部
中圖網(wǎng)
在線客服