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多體物理中的相干態(tài)正交化方法及其應(yīng)用

多體物理中的相干態(tài)正交化方法及其應(yīng)用

出版社：中國(guó)科學(xué)技術(shù)大學(xué)出版社出版時(shí)間：2012-12-01
開本： 16開 頁(yè)數(shù)： 205
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多體物理中的相干態(tài)正交化方法及其應(yīng)用 版權(quán)信息

多體物理中的相干態(tài)正交化方法及其應(yīng)用 本書特色

　　《多體物理中的相干態(tài)正交化方法及其應(yīng)用》講述的相干態(tài)正交化理論是一種非微擾的新方法。它和green函數(shù)相較可以看到，后者按耦合常數(shù)的冪展開，而新方法首先將玻色場(chǎng)平移至所有近似理論得到的零級(jí)近似所需新的玻色場(chǎng)后，再在新玻色場(chǎng)的“fock態(tài)”中展開！抖囿w物理中的相干態(tài)正交化方法及其應(yīng)用》從闡述相干態(tài)正交化方法的物理思想出發(fā)，敘述其如何嚴(yán)格求解二態(tài)單模玻色場(chǎng)的jc模型并與實(shí)驗(yàn)結(jié)果比較，驗(yàn)證理論的可靠性和精確性，然后推廣到高角動(dòng)量和單模玻色場(chǎng)的dicke模型得到一系列有價(jià)值的結(jié)論。再將它應(yīng)用于自旋玻色模型，包括分離模和連續(xù)模的情形；后者與重要的耗散問(wèn)題有密切關(guān)系。書中還討論了該方法在若干重要領(lǐng)域中的應(yīng)用，對(duì)各種多體系統(tǒng)中的重要物理現(xiàn)象和規(guī)律，如對(duì)稱性、對(duì)稱的自發(fā)破缺、量子相變、量子糾纏、berry相、保真度等都做了較為詳細(xì)的討論。 　　《多體物理中的相干態(tài)正交化方法及其應(yīng)用》包含內(nèi)容十分豐富，研究方法上具有原創(chuàng)性，對(duì)物理學(xué)的認(rèn)識(shí)理解十分透徹，所介紹的方法在物理學(xué)中具有廣泛的應(yīng)用前景？晒┫嚓P(guān)研究人員參考，對(duì)深入認(rèn)識(shí)理解和研究多體問(wèn)題有較大的借鑒作用。

多體物理中的相干態(tài)正交化方法及其應(yīng)用 內(nèi)容簡(jiǎn)介

本書講述的相干態(tài)正化理論是一種非微擾的新方法。它和Green函數(shù)相較可以看到，后者按耦合常數(shù)的冪展開，而新方法首先將玻色場(chǎng)平移至所有近似理論得到的零級(jí)近似所需新的玻色場(chǎng)后，再在新波色場(chǎng)的“Fock態(tài)”中展開。

多體物理中的相干態(tài)正交化方法及其應(yīng)用 目錄

前言第1章 多體問(wèn)題的思考 1.1 引言 1.2 玩具模型第2章 J—C模型 2.1 J—C模型的意義 2.1.1 腔電動(dòng)力學(xué)與J—C模型 2.1.2 A型原子與J—C模型 2.2 J—C模型在旋波近似下的嚴(yán)格解 2.2.1 求解 2.2.2 演化問(wèn)題 2.2.3 暗態(tài) 2.3 J—C模型的嚴(yán)格求解及宇稱 2.3.1 J—C模型的哈氏量及宇稱 2.3.2 表象變換與算符變換 2.3.3 定態(tài)解的玻色場(chǎng)態(tài)矢中的系數(shù)關(guān)系 2.3.4 嚴(yán)格解與旋波近似解的比較 2.4 J—C模型嚴(yán)格求解與實(shí)驗(yàn)結(jié)果的比較 2.4.1 二能態(tài)“原子”與單模玻色場(chǎng)的耦合系統(tǒng) 2.4.2 二能態(tài)“原子”與三模玻色場(chǎng)的耦合系統(tǒng) 2.5 J—C模型的解析解法 2.5.1 相干態(tài)正交化展開系數(shù)的遞推關(guān)系 2.5.2 能量本征值的解析求解 2.6 兩個(gè)J—C原子的糾纏動(dòng)力學(xué) 2.6.1 兩個(gè)原子的糾纏 2.6.2 相干態(tài)正交化解法 2.6.3 幺正變換解法 2.6.4 兩J—C原子的糾纏 參考文獻(xiàn)第3章 Dicke模型 3.1 Dicke模型和宇稱 3.1.1 多個(gè)粒子的腔電動(dòng)力學(xué) 3.1.2 Dicke模型的宇稱 3.2 Dicke模型在熱力學(xué)極限下的嚴(yán)格解 3.2.1 引言 3.2.2 熱力學(xué)極限下的解析解 3.3 有限粒子數(shù)：Dicke模型的嚴(yán)格求解 3.3.1 定態(tài)解問(wèn)題 3.3.2 求解宇稱和能量的共同本征態(tài) 3.3.3 宇稱的對(duì)稱破缺 3.4 Dicke模型中量子相變的no—go定理 3.4.1 Dicke模型的完整哈氏量 3.4.2 TRK求和定則 3.4.3 真實(shí)二能級(jí)多原子與單模光場(chǎng)耦合系統(tǒng)的no—go定理 3.4.4 電路QED中不存在no—go定理 3.5 具有原子間直接作用的Dicke模型的另一種量子相變 3.5.1 推廣的Dicke模型 3.5.2 計(jì)算的實(shí)例和量子相變 附錄 Dicke模型的宇稱破缺與Wigner函數(shù) 參考文獻(xiàn)第4章 有限分立模式的自旋一玻色模型 4.1 激光調(diào)控的阱中的粒子群 4.1.1 如何在阱中實(shí)現(xiàn)自旋一玻色耦合 4.1.2 模型具有復(fù)蘇現(xiàn)象 4.2 有限分立模S—B模型的宇稱與求解 4.2.1 宇稱及宇稱守恒 4.2.2 求解 4.3 宇稱對(duì)稱性是否會(huì)破缺——兼論幾種模型的對(duì)稱破缺 參考文獻(xiàn)第5章 Holstein模型 5.1 Holstein模型的復(fù)雜性 5.2 Holstein模型的變分求解 5.2.1 干DNA中的Holstein極化子模型的電荷轉(zhuǎn)移 5.2.2 變分求解Holstein模型中考慮進(jìn)雙聲子作用的問(wèn)題 5.3 兩格點(diǎn)Holstein模型的嚴(yán)格解 5.3.1 用相干態(tài)展開方法求解兩格點(diǎn)卜lolstein模型 5.3.2 解析解與近似算法得到的結(jié)果的比較 5.4 格點(diǎn)能不同的兩格點(diǎn)Holstein模型的嚴(yán)格解 5.4.1 無(wú)序性下的兩格點(diǎn)Holstein模型 5.4.2 計(jì)算的結(jié)果和討論 參考文獻(xiàn)第6章 準(zhǔn)粒子 6.1 極化子 6.1.1 靜止極化子 6.1.2 用相干態(tài)正交化方法討論極化子 6.1.3 運(yùn)動(dòng)的極化子 6.2 一維雙極化子和二維極化子與雙極化子 6.2.1 雙極化子的變分算法 6.2.2 二維極化子 6.2.3 各個(gè)維度下的雙極化子 6.3 激子 6.3.1 激子的變分計(jì)算 6.3.2 激子的相干態(tài)展開方法的計(jì)算 6.4 Polariton 6.4.1 Polariton的簡(jiǎn)單模型 6.4.2 另一Polariton系統(tǒng)的基態(tài)解 參考文獻(xiàn)第7章 耗散 7.1 單比特的耗散 7.1.1 熱庫(kù)的振子分布 7.1.2 單比特的耗散問(wèn)題 7.2 兩比特糾纏態(tài)的耗散 7.2.1 兩比特耗散的求解 7.2.2 糾纏受耗散的影響 7.3 熱庫(kù)零頻鄰域性質(zhì)的關(guān)鍵作用及其重要結(jié)論 7.3.1 Spin—Boson模型中的對(duì)稱破缺和標(biāo)度行為 7.3.2 無(wú)定域場(chǎng)的SBM沒(méi)有量子的相變 附錄7.1 連續(xù)譜相干態(tài)矩陣元 附錄7.2 連續(xù)譜相干態(tài)與Fock態(tài)矩陣元 參考文獻(xiàn)名詞索引
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商品評(píng)論(0條)
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